Énergie interne
, travail |
, chaleur |
, pression |
, volume |
, température |
, entropie |
, quantité de matière |
, potentiel chimique |
modifier
L’énergie interne d’un système thermodynamique est l'énergie qu'il renferme. C'est une fonction d'état extensive, associée à ce système.
Elle est égale à la somme de l’énergie cinétique de chaque entité élémentaire de masse non nulle et de toutes les énergies potentielles d’interaction des entités élémentaires de ce système. En fait, elle correspond à l'énergie intrinsèque du système, définie à l'échelle microscopique, à l'exclusion de l'énergie cinétique ou potentielle d'interaction du système avec son environnement, à l'échelle macroscopique[1],[2].
L’énergie interne est donc une composante de l’énergie totale d'un système, définie par la relation suivante :
La valeur de l’énergie interne n’est ni mesurable, ni calculable. On peut néanmoins, en tant que fonction d'état, avoir accès à ses variations .
Énergie totale et énergie interne d'un système
Énergie totale
L'énergie totale d'un système thermodynamique constitué de particules, molécules ou atomes, peut être décomposée en deux types :
- les énergies cinétiques, correspondant au mouvement du système dans son ensemble ainsi qu’aux mouvements des particules qui le constituent ;
- les énergies potentielles, dues aux interactions du système avec le milieu extérieur par l’intermédiaire de champs gravitationnel, électriques ou magnétiques, mais aussi dues aux interactions entre les molécules, ions, atomes, électrons, noyaux, nucléons… qui constituent ce système.
Chacune de ces catégories peut être séparée en deux niveaux :
- un niveau macroscopique, sensible à nos sens, c’est-à-dire à notre échelle humaine, correspondant à l’énergie cinétique macroscopique du système en mouvement dans un référentiel donné : et aux énergies potentielles macroscopiques du système placé dans des champs de gravitation, électriques ou magnétiques : ;
- un niveau microscopique, inaccessible à nos sens, correspondant aux énergies cinétiques microscopiques que l’on peut assimiler à l’agitation thermique des particules : et à toutes les énergies potentielles d’interactions microscopiques que l’on peut assimiler, entre autres, aux énergies de liaison chimique et aux énergies d’interactions entre les nucléons (énergies nucléaires) : .
L’énergie totale d'un système peut donc s’écrire :
Énergie interne
Par définition, la somme des énergies microscopiques constitue l’énergie interne du système, c’est-à-dire son énergie propre :
Étant donné la complexité des interactions au niveau microscopique, l’énergie interne n’est pas calculable et c’est ce qui explique que la plupart des fonctions d’état du système, qui en dépendent (excepté l’entropie ), ne sont pas connues de façon absolue. On peut uniquement calculer leur variation.
L’énergie interne est une fonction d'état du système. Sa variation ne dépend que de l’état final et de l’état initial d’équilibre et non pas de la nature de la transformation. Sa différentielle est une différentielle totale exacte.
Application aux systèmes physico-chimiques
Dans le cas d’une réaction chimique, le système réactionnel sera au repos à l’échelle macroscopique (le réacteur n’est pas en mouvement dans les champs de gravitation, électriques et magnétiques). Son énergie macroscopique reste donc constante.
La variation d’énergie du système au cours de la réaction chimique est donc égale à la variation de son énergie interne :
Le premier principe de la thermodynamique indique qu’il y a conservation de l’énergie et dans ce cas si l’énergie interne du système varie c’est qu’il y a échange d’énergie avec le milieu extérieur soit sous forme de travail soit sous forme de chaleur . On suppose bien évidemment que le système est fermé et donc qu'il n'y a pas d'échange de matière.
On peut écrire :
Cette expression est la plus utilisée pour résumer l'énoncé du premier principe de la thermodynamique.
Si le système est isolé c’est-à-dire s'il n'y a aucun échange avec le milieu extérieur,
- : l'énergie interne reste constante.
Si la transformation est cyclique, le système revient à son état initial et comme l'énergie interne est une fonction d'état,
- : l'énergie interne reste constante et .
Si le volume est constant (transformation isochore) et si le travail mis en jeu n'est dû qu'aux forces de pression, alors le travail est nul. D'où :
Dans ces conditions la chaleur mise en jeu devient égale à la variation de la fonction d'état et ne dépend plus du chemin suivi. Cette propriété est à la base de la calorimétrie à volume constant pratiquée dans une bombe calorimétrique.
Formes différentielles de l'énergie interne et coefficients calorimétriques
- D'après le premier principe de la thermodynamique,
- .
Or,
- .
Dans le cas où seules des forces de pression sont en jeu :
donc
- Coefficients calorimétriques
L'énergie interne est une fonction d'état et sa différentielle totale est exacte.
Donc
- D'après le second principe de la thermodynamique
d'où
- Coefficients calorimétriques
Or l'entropie est une fonction d'état et sa différentielle totale est exacte.
Il s'ensuit que
Références
- ↑ P.W. Atkins, Chaleur & Désordre - Le Second Principe de la thermodynamique, collection L'univers des sciences, Belin/Pour La Science, 1987, 216 p. Par le célèbre professeur de chimie-physique de l'Université d'Oxford, un remarquable ouvrage de vulgarisation de la thermodynamique des points de vue macroscopique et microscopique. Niveau premier cycle universitaire.
- ↑ (en) P.W. Atkins, Physical Chemistry, 3e éd., Oxford University Press, 1985.
Articles connexes
v · m | |
---|---|
Formalisme |
|
Ensembles statistiques | |
Statistiques quantiques | |
Potentiel |
|
Condensats | |
Modèles | |
Physiciens |
Portail de la physique
Portail de la chimie
Portail de l’énergie